Predavanje 2. Gubitak pritiska u vazdušnim kanalima

Plan predavanja. Maseni i zapreminski tokovi vazduha. Bernulijev zakon. Gubitak tlaka u horizontalnim i vertikalnim zračnim kanalima: koeficijent hidrauličkog otpora, dinamički koeficijent, Reynoldsov broj. Gubici pritiska u krivinama, lokalni otpori, za ubrzanje mešavine prašine i vazduha. Gubitak pritiska u mreži visokog pritiska. Snaga pneumatskog transportnog sistema.

2. Pneumatski parametri strujanja vazduha

2.1. Opcije protok vazduha

Pod djelovanjem ventilatora stvara se protok zraka u cjevovodu. Važni parametri protok vazduha su njegova brzina, pritisak, gustina, masa i zapreminski protok vazduha. Protok vazduha volumetrijski Q, m 3 /s, i masa M, kg/s, međusobno su povezani na sljedeći način:

;
, (3)

Gdje F– površina poprečnog presjeka cijevi, m2;

v– brzina strujanja vazduha na datom odseku, m/s;

ρ – gustina vazduha, kg/m3.

Pritisak u struji vazduha razlikuje se između statičkog, dinamičkog i totalnog.

Statički pritisak R st Uobičajeno je da se odnosi na pritisak pokretnih čestica zraka jedne na druge i na zidove cjevovoda. Statički pritisak odražava potencijalnu energiju strujanja zraka u dijelu cijevi u kojem se mjeri.

Dinamički pritisak protok vazduha R ding, Pa, karakterizira njenu kinetičku energiju u dijelu cijevi gdje se mjeri:

.

Totalni pritisak protok vazduha određuje svu njegovu energiju i jednak je zbiru statičkog i dinamičkog pritiska izmerenog u istom preseku cevi, Pa:

R = R st + R d .

Pritisak se može meriti ili iz apsolutnog vakuuma ili u odnosu na atmosferski pritisak. Ako se pritisak mjeri od nule (apsolutni vakuum), onda se naziva apsolutnim R. Ako se tlak mjeri u odnosu na atmosferski, to će biti relativni pritisak N.

N = N st + R d .

Atmosferski pritisak jednak je razlici između ukupnog pritiska apsolutnog i relativnog

R atm = R – N.

Pritisak zraka se mjeri Pa (N/m2), mm vodenog stupca ili mm živinog stupca:

1 mm vode Art. = 9,81 Pa; 1 mmHg Art. = 133,322 Pa. Normalno stanje atmosferskog vazduha odgovara sledećim uslovima: pritisak 101325 Pa (760 mm Hg) i temperatura 273 K.

Gustina zraka je masa po jedinici zapremine vazduha. Prema Clayperonovoj jednačini, gustina čistog vazduha na temperaturi od 20ºS

kg/m3.

Gdje R– gasna konstanta, jednaka 286,7 J/(kg  K) za vazduh; T– temperatura na Kelvinovoj skali.

Bernulijeva jednačina. Prema uslovu kontinuiteta strujanja zraka, brzina protoka zraka je konstantna za bilo koji dio cijevi. Za sekcije 1, 2 i 3 (slika 6), ovaj uslov se može napisati na sledeći način:

;

Kada se pritisak vazduha promeni u opsegu do 5000 Pa, njegova gustina ostaje gotovo konstantna. Zbog ovoga

;

Q 1 = Q 2 = Q 3.

Promjena pritiska protoka zraka duž dužine cijevi je u skladu s Bernoullijevim zakonom. Za sekcije 1, 2 možemo napisati

gdje je  R 1.2 – gubitak pritiska uzrokovan otporom strujanja prema zidovima cijevi u području između sekcija 1 i 2, Pa.

Sa smanjenjem površine poprečnog presjeka 2 cijevi, brzina zraka u ovom dijelu će se povećati, tako da će zapreminski protok ostati nepromijenjen. Ali sa povećanjem v 2 dinamički pritisak protoka će se povećati. Da bi jednakost (5) bila zadovoljena, statički pritisak mora pasti tačno onoliko koliko se povećava dinamički pritisak.

Kako se površina poprečnog presjeka povećava, dinamički pritisak u poprečnom presjeku će pasti, a statički će se povećati za potpuno isti iznos. Ukupni pritisak u sekciji će ostati nepromenjen.

2.2. Gubitak pritiska u horizontalnom kanalu

Gubitak pritiska pri trenju Protok prašine i zraka u direktnom zračnom kanalu, uzimajući u obzir koncentraciju smjese, određuje se Darcy-Weisbach formulom, Pa

, (6)

Gdje l– dužina pravog dijela cjevovoda, m;

 - koeficijent hidrauličkog otpora (trenja);

d

R ding– dinamički pritisak, izračunat iz prosječne brzine zraka i njegove gustine, Pa;

TO– kompleksni koeficijent; za staze sa čestim skretanjima TO= 1,4; za ravne rute sa malim brojem skretanja
, Gdje d– prečnik cjevovoda, m;

TO tm– koeficijent koji uzima u obzir vrstu transportiranog materijala, čije su vrijednosti navedene u nastavku:

Koeficijent hidrauličkog otpora  u inženjerskim proračunima određuje se formulom A.D. Altshulya

, (7)

Gdje TO uh– apsolutna ekvivalentna hrapavost površine, K e = (0,0001... 0,00015) m;

d– unutrašnji prečnik cevi, m;

Re– Reynoldsov broj.

Reynoldsov broj za zrak

, (8)

Gdje v – prosječna brzina vazduh u cevi, m/s;

d– prečnik cevi, m;

 - gustina vazduha, kg/m3;

 1 – koeficijent dinamičke viskoznosti, Ns/m 2 ;

Vrijednost dinamičkog koeficijenta viskoznost vazduha se nalazi pomoću Millikanove formule, Ns/m2

 1 = 17,11845  10 -6 + 49,3443  10 -9 t, (9)

Gdje t– temperatura vazduha, S.

At t= 16 S  1 = 17,11845  10 -6 + 49,3443  10 -9 16 =17,910 -6.

2.3. Gubitak pritiska u vertikalnom kanalu

Gubitak tlaka pri kretanju mješavine zraka u vertikalnom cjevovodu, Pa:

, (10)

Gdje  - gustina vazduha,  = 1,2 kg/m3;

g = 9,81 m/s 2 ;

h– visina dizanja transportiranog materijala, m.

Prilikom proračuna aspiracionih sistema u kojima je koncentracija mešavine vazduha   0,2 kg/kg vrijednost  R ispod uzeti u obzir samo kada  h 10 m. Za kosi cjevovod  h = l sin, gdje l– dužina kosog dijela, m;  je ugao nagiba cjevovoda.

2.4. Gubitak pritiska u slavinama

Ovisno o orijentaciji izlaza (rotacija zračnog kanala pod određenim kutom) u prostoru, razlikuju se dvije vrste izlaza: vertikalne i horizontalne.

Vertikalne krivine označena početnim slovima riječi koje odgovaraju na pitanja prema dijagramu: iz kojeg cjevovoda, gdje i u koji cevovod se šalje zračna mješavina. Razlikuju se sljedeće grane:

– G-VV – transportovani materijal se kreće od horizontalnog preseka prema gore ka vertikalnom delu cevovoda;

– G-NV – isto od horizontalnog prema dolje do vertikalnog presjeka;

– VV-G – isto od vertikale do horizontale;

– VN-G – isto od vertikale prema dolje prema horizontali.

Horizontalne krivine Postoji samo jedan tip G-G.

U praksi inženjerskih proračuna, gubitak tlaka u izlazu mreže nalazi se pomoću sljedećih formula.

Pri vrijednostima koncentracije protoka   0,2 kg/kg

Gdje
- zbir koeficijenata lokalnog otpora grana grane (tabela 3) na R/ d= 2, gdje R– radijus rotacije središnje linije izlaza; d– prečnik cjevovoda; dinamički pritisak protoka vazduha.

Pri vrijednostima   0,2 kg/kg

Gdje
- zbir uslovnih koeficijenata koji uzimaju u obzir gubitke pritiska usled rotacije i ubrzanja materijala iza izlaza.

Vrijednosti  o konv pronađeno po veličini tablica  T(Tablica 4) uzimajući u obzir koeficijent za ugao rotacije TO P

 o konv =  T TO P . (13)

Korekcioni faktori TO P uzeti u zavisnosti od ugla rotacije zavoja :

TO P

Tabela 3

Lokalni koeficijenti otpora grana  O at R/ d = 2

Dizajn podružnice	Ugao rotacije, 
Savijene, savijene, žigosane, zavarene od 5 karika i 2 čašice

Bernulijeva jednačina. Statički i dinamički pritisak.

Ideal je nestišljiv i nema unutrašnje trenje ili viskozitet; stacionarni ili stacionarni tok je tok u kojem se brzine čestica fluida u svakoj tački toka ne mijenjaju tokom vremena. Stalni tok karakteriziraju strujne linije - zamišljene linije koje se poklapaju s putanjama čestica. Dio toka fluida, omeđen sa svih strana strujnim linijama, formira strujnu cijev ili mlaz. Odaberimo strujnu cijev koja je toliko uska da se brzine čestica V u bilo kojem njenom dijelu S, okomito na os cijevi, mogu smatrati istim kroz cijeli dio. Tada volumen tekućine koja teče kroz bilo koji dio cijevi u jedinici vremena ostaje konstantan, jer se kretanje čestica u tekućini događa samo duž osi cijevi: . Ovaj omjer se zove uslov kontinuiteta mlaza. Iz toga slijedi da za stvarnu tekućinu sa stabilnim protokom kroz cijev promjenjivog poprečnog presjeka, količina Q tekućine koja teče u jedinici vremena kroz bilo koji dio cijevi ostaje konstantna (Q = const) i prosječne brzine protoka u različitim presjecima cijev je obrnuto proporcionalna površinama ovih sekcija: itd.

Odaberimo strujnu cijev u toku idealne tečnosti, a u njoj dovoljno mali volumen tečnosti mase , koja se, kako tečnost teče, pomiče iz položaja A na poziciju B.

Zbog male zapremine, možemo pretpostaviti da su sve čestice tečnosti u njemu u jednakim uslovima: u položaju A imaju brzinu pritiska i nalaze se na visini h 1 od nultog nivoa; trudna IN- prema tome . Poprečni presjeci strujne cijevi su S 1 i S 2, respektivno.

Tečnost pod pritiskom ima unutrašnju potencijalnu energiju (energija pritiska), zahvaljujući kojoj može da radi. Ova energija W p mjereno umnoškom pritiska i zapremine V tečnosti: . IN u ovom slučaju kretanje tečne mase nastaje pod uticajem razlike sila pritiska u presecima Si I S2. Posao obavljen A r jednaka je razlici potencijalnih energija pritiska u tačkama . Ovaj rad se troši na rad na savladavanju dejstva gravitacije i o promjeni kinetičke energije mase

tečnosti:

dakle, A p = A h + A D

Pregrupisavši članove jednačine, dobijamo

Odredbe A i B se biraju proizvoljno, tako da možemo reći da je na bilo kojem mjestu duž strujne cijevi stanje očuvano

dijeleći ovu jednačinu sa , dobivamo

Gdje - gustina tečnosti.

To je ono što je Bernulijeva jednačina. Svi članovi jednačine, kao što je lako vidjeti, imaju dimenziju pritiska i nazivaju se: statistički: hidrostatički: - dinamički. Tada se Bernulijeva jednačina može formulirati na sljedeći način:

za stacionarni tok idealnog fluida, ukupni pritisak jednak zbiru statički, hidrostatički i dinamički pritisci ostaju konstantni u bilo kojem poprečnom presjeku strujanja.

Za horizontalnu strujnu cijev hidrostatički pritisak ostaje konstantan i može se pripisati desnoj strani jednačine, koja tada poprima oblik

Statistički pritisak određuje potencijalnu energiju tečnosti (energija pritiska), dinamički pritisak određuje kinetičku energiju.

Iz ove jednadžbe slijedi zaključak koji se zove Bernoullijevo pravilo:

Statički pritisak neviskoznog fluida koji teče kroz horizontalnu cijev raste tamo gdje se njegova brzina smanjuje, i obrnuto.

Viskozitet tečnosti

Reologija je nauka o deformaciji i fluidnosti materije. Pod reologijom krvi (hemoreologijom) podrazumijevamo proučavanje biofizičkih karakteristika krvi kao viskozne tekućine. U stvarnoj tekućini, među molekulima djeluju međusobne privlačne sile, uzrokujući unutrašnjeg trenja. Unutrašnje trenje, na primjer, uzrokuje silu otpora pri miješanju tekućine, usporavanje brzine pada tijela koja su u nju bačena, a također, pod određenim uvjetima, laminarni tok.

Njutn je ustanovio da sila F B unutrašnjeg trenja između dva sloja tečnosti koja se kreće različitim brzinama zavisi od prirode tečnosti i direktno je proporcionalna površini S kontaktnih slojeva i gradijentu brzine dv/dz između njih F = Sdv/dz gdje je koeficijent proporcionalnosti, nazvan koeficijent viskoznosti ili jednostavno viskozitet tečnost i zavisno od njegove prirode.

Force F B djeluje tangencijalno na površinu dodirnih slojeva tekućine i usmjeren je tako da ubrzava sloj koji se kreće sporije, usporava sloj koji se brže kreće.

Gradijent brzine u ovom slučaju karakterizira brzinu promjene brzine između slojeva tekućine, odnosno u smjeru okomitom na smjer strujanja tekućine. Za konačne vrijednosti je jednako .

Jedinica koeficijenta viskoznosti u ,u GHS sistemu - , ova jedinica se zove staloženost(P). Odnos između njih: .

U praksi, viskoznost tečnosti karakteriše relativni viskozitet, što se podrazumijeva kao omjer koeficijenta viskoznosti date tekućine i koeficijenta viskoznosti vode na istoj temperaturi:

Većina tečnosti (voda, niske molekularne težine organska jedinjenja, pravi rastvori, rastopljeni metali i njihove soli) koeficijent viskoznosti zavisi samo od prirode tečnosti i temperature (sa povećanjem temperature koeficijent viskoznosti opada). Takve tečnosti se nazivaju Newtonian.

Za neke tečnosti, pretežno visokomolekularne (npr. rastvori polimera) ili koje predstavljaju dispergovane sisteme (suspenzije i emulzije), koeficijent viskoznosti zavisi i od režima strujanja – gradijenta pritiska i brzine. Kako se povećavaju, viskoznost tečnosti opada zbog narušavanja unutrašnje strukture toka tečnosti. Takve tečnosti nazivaju se strukturno viskoznim ili nenjutnovski. Njihovu viskoznost karakteriše tzv uslovni koeficijent viskoznosti, koji se odnosi na određenim uslovima protok fluida (pritisak, brzina).

Krv je suspenzija formiranih elemenata u proteinskoj otopini - plazmi. Plazma - praktično Njutnov fluid. Budući da 93% formiranih elemenata čine crvena krvna zrnca, onda je, pojednostavljeno, krv suspenzija crvenih krvnih zrnaca u fiziološkoj otopini. Stoga, strogo govoreći, krv treba klasifikovati kao nenjutnovsku tečnost. Osim toga, kako krv teče kroz žile, uočava se koncentracija formiranih elemenata u središnjem dijelu toka, gdje se shodno tome povećava i viskozitet. Ali kako viskoznost krvi nije tako visoka, ove pojave se zanemaruju i njen koeficijent viskoznosti se smatra konstantnom vrijednošću.

Normalni relativni viskozitet krvi je 4,2-6. U patološkim stanjima može se smanjiti na 2-3 (sa anemijom) ili povećati na 15-20 (sa policitemijom), što utiče na brzinu sedimentacije eritrocita (ESR). Promjene u viskoznosti krvi su jedan od razloga za promjenu brzine sedimentacije eritrocita (ESR). Viskoznost krvi ima dijagnostičku vrijednost. Neki zarazne bolesti povećavaju viskozitet, dok ga drugi, kao što su trbušni tifus i tuberkuloza, smanjuju.

Relativni viskozitet krvnog seruma je normalno 1,64-1,69, a u patologiji 1,5-2,0. Kao i svaka tečnost, viskoznost krvi raste kako se temperatura smanjuje. Kada se poveća krutost membrane eritrocita, na primjer kod ateroskleroze, povećava se i viskozitet krvi, što dovodi do povećanja opterećenja srca. Viskoznost krvi nije ista u širokim i uskim sudovima, a uticaj prečnika krvnih sudova na viskozitet počinje da se oseća kada je lumen manji od 1 mm. U posudama tanjim od 0,5 mm, viskoznost opada u direktnoj proporciji sa skraćivanjem prečnika, jer su u njima crvena krvna zrnca raspoređena duž ose u lanac poput zmije i okružena su slojem plazme koji izoluje “ zmija” sa vaskularnog zida.

Sistemi grijanja moraju biti ispitani na otpornost na pritisak

Iz ovog članka saznat ćete šta je statički i dinamički pritisak sistema grijanja, zašto je potreban i po čemu se razlikuje. Razmotrit će se i razlozi za njegovo povećanje i smanjenje i načini za njihovo otklanjanje. Osim toga, razgovaraćemo o tome kakav pritisak doživljavaju razni sistemi grijanje i metode za ovu provjeru.

Vrste pritisaka u sistemu grejanja

Postoje dvije vrste:

• statistički;
• dinamičan.

Koliki je statički pritisak sistema za grejanje? To je ono što nastaje pod uticajem gravitacije. Voda pod sopstvenom težinom pritiska na zidove sistema silom proporcionalnom visini do koje se diže. Sa 10 metara ova brojka je jednaka 1 atmosferi. U statističkim sistemima se ne koriste protočne puhalice, a rashladna tečnost cirkuliše kroz cevi i radijatore gravitacijom. Ovo su otvoreni sistemi. Maksimalni pritisak u otvoreni sistem grijanje je oko 1,5 atmosfere. IN moderna gradnja takve se metode praktički ne koriste, čak i kada se instaliraju autonomni krugovi seoske kuće. To je zbog činjenice da je za takvu shemu cirkulacije potrebno koristiti cijevi s veliki prečnik. Nije estetski ugodan i skup.

Dinamički pritisak u sistemu grijanja može se podesiti

Dinamički pritisak u zatvoreni sistem grijanje se stvara umjetnim povećanjem protoka rashladne tekućine pomoću električne pumpe. Na primjer, ako govorimo o visokim zgradama ili velikim autoputevima. Iako se sada čak iu privatnim kućama koriste pumpe prilikom ugradnje grijanja.

Bitan! Radi se o o viškom tlaka bez uzimanja u obzir atmosferskog tlaka.

Svaki sistem grijanja ima svoju dopuštenu granicu čvrstoće. Drugim riječima, može izdržati različito opterećenje. Da saznate koje radni pritisak u zatvorenom sistemu grijanja potrebno je statičnom koji stvara vodeni stupac dodati dinamički, pumpan pumpama. Za pravilan rad sistema, očitavanja manometra moraju biti stabilna. Manometar - mehanički uređaj, koji mjeri silu kojom se voda kreće u sistemu grijanja. Sastoji se od opruge, pokazivača i vage. Manometri su instalirani na ključnim lokacijama. Zahvaljujući njima možete saznati koji je radni tlak u sistemu grijanja, kao i identificirati kvarove u cjevovodu tokom dijagnostike.

Pritisak pada

Da bi se kompenzirale razlike, dodatna oprema je ugrađena u krug:

1. ekspanzioni rezervoar;
2. ventil za ispuštanje rashladne tekućine u nuždi;
3. ventilacioni otvori.

Ispitivanje vazduha - ispitni pritisak sistemi grijanja se povećavaju na 1,5 bara, zatim spuštaju na 1 bar i ostavljaju pet minuta. U tom slučaju gubici ne bi trebali prelaziti 0,1 bar.

Ispitivanje vode - pritisak se povećava na najmanje 2 bara. Možda i više. Zavisi od radnog pritiska. Maksimalni radni pritisak sistema grejanja mora se pomnožiti sa 1,5. Za pet minuta gubici ne bi trebali biti veći od 0,2 bara.

Panel

Hladno hidrostatičko ispitivanje - 15 minuta sa pritiskom od 10 bara, gubitak ne veći od 0,1 bar. Toplo testiranje - podizanje temperature u krugu na 60 stepeni tokom sedam sati.

Test sa vodom, pumpanje 2,5 bara. Dodatno se provjeravaju bojleri (3-4 bara) i pumpne jedinice.

Mreža grijanja

Dozvoljeni pritisak u sistemu grejanja postepeno se povećava do nivoa većeg od radnog pritiska za 1,25, ali ne manje od 16 bara.

Na osnovu rezultata ispitivanja sastavlja se zapisnik, koji je dokument koji potvrđuje navode date u njemu. karakteristike performansi. To uključuje, posebno, radni pritisak.

U tekućoj tečnosti postoje statički pritisak I dinamički pritisak. Uzrok statičkog pritiska, kao iu slučaju nepokretne tečnosti, je kompresija fluida. Statički pritisak se manifestuje pritiskom na zid cijevi kroz koju teče tekućina.

Dinamički pritisak je određen brzinom protoka fluida. Da biste otkrili ovaj pritisak, potrebno je da usporite tečnost, a onda je kao... statički pritisak će se manifestovati kao pritisak.

Zbir statičkog i dinamičkog pritiska naziva se ukupni pritisak.

U fluidu koji miruje dinamički pritisak je nula, dakle statički pritisak puni pritisak i može se izmjeriti bilo kojim manometrom.

Mjerenje pritiska u fluidu koji se kreće predstavlja brojne poteškoće. Činjenica je da manometar uronjen u tekućinu koja se kreće mijenja brzinu kretanja tečnosti na mjestu gdje se nalazi. U ovom slučaju se, naravno, mijenja i veličina izmjerenog pritiska. Da manometar uronjen u tečnost uopšte ne bi promenio brzinu tečnosti, mora se kretati sa tečnošću. Međutim, mjerenje tlaka unutar tekućine na ovaj način je izuzetno nezgodno. Ova poteškoća je izbjegnuta davanjem cijevi spojenoj na manometar aerodinamičnog oblika, u kojem gotovo ne mijenja brzinu kretanja tekućine. U praksi se uske manometrijske cijevi koriste za mjerenje tlaka unutar tekućine ili plina u pokretu.

Statički pritisak se mjeri pomoću tlačne cijevi, čija je ravan otvora paralelna sa linijama protoka. Ako je tečnost u cevi pod pritiskom, tada se u cevi pod pritiskom tečnost podiže na određenu visinu koja odgovara statičkom pritisku u ovo mjesto cijevi.

Ukupni pritisak se mjeri pomoću cijevi čija je ravnina otvora okomita na protočne vodove. Ovaj uređaj se zove Pitotova cijev. Kada tečnost uđe u rupu u pito cevi, ona se zaustavlja. Visina stuba tečnosti ( h pun) u tlačnoj cijevi odgovarat će ukupnom pritisku tekućine u datoj tački cijevi.

U budućnosti će nas zanimati samo statički pritisak, koji ćemo jednostavno nazvati tlakom unutar tekućine ili plina u pokretu.?

Ako mjerite statički pritisak u fluidu koji se kreće u različitim dijelovima cijevi promjenjivog poprečnog presjeka, ispostavit će se da je u uskom dijelu cijevi manji nego u njegovom širokom dijelu.

Ali brzine protoka fluida su obrnuto proporcionalne površinama poprečnog presjeka cijevi; dakle, pritisak u fluidu koji se kreće zavisi od brzine njegovog protoka.

Mesta na kojima se tečnost kreće brže (uske cevi) imaju manji pritisak nego gde se tečnost kreće sporije (široke cevi).

Ova činjenica se može objasniti na osnovu opšti zakoni mehanika.

Pretpostavimo da tečnost prelazi iz širokog dela cevi u uski. U tom slučaju čestice tekućine povećavaju brzinu, odnosno kreću se ubrzano u smjeru kretanja. Zanemarujući trenje, na osnovu drugog Newtonovog zakona, može se tvrditi da je rezultanta sila koje djeluju na svaku česticu tekućine također usmjerena u smjeru kretanja tekućine. Ali ova rezultujuća sila je stvorena silama pritiska koje deluju na svaku datu česticu iz okolnih čestica fluida, i usmerena je napred, u pravcu kretanja fluida. To znači da postoji veći pritisak koji na česticu djeluje odostraga nego sprijeda. Posljedično, kao što pokazuje iskustvo, pritisak u širokom dijelu cijevi je veći nego u uskom dijelu.

Ako tečnost teče iz uskog u široki dio cijevi, tada se, očito, u ovom slučaju čestice tekućine usporavaju. Rezultirajuće sile koje djeluju na svaku česticu tekućine od čestica koje je okružuju usmjerene su u smjeru suprotnom kretanju. Ova rezultanta je određena razlikom pritiska u uskim i širokim kanalima. Posljedično, čestica tekućine, krećući se od uskog ka širokom dijelu cijevi, kreće se od mjesta sa nižim pritiskom na mjesta sa višim pritiskom.

Dakle, tokom stacionarnog kretanja, na mjestima sužavanja kanala, pritisak tekućine se smanjuje, na mjestima ekspanzije - povećava.

Brzine protoka fluida se obično predstavljaju gustinom strujnih linija. Stoga, u onim dijelovima stacionarnog toka fluida gdje je pritisak niži, strujne linije bi trebale biti locirane gušće, i obrnuto, gdje je pritisak veći, strujne linije bi trebale biti locirane rjeđe. Isto važi i za sliku strujanja gasa.

Vrste pritisaka

Statički pritisak

Statički pritisak je pritisak stacionarne tečnosti. Statički pritisak = nivo iznad odgovarajuće merne tačke + početni pritisak u ekspanzionoj posudi.

Dinamički pritisak

Dinamički pritisak je pritisak struje fluida koji se kreće.

Izlazni pritisak pumpe

Radni pritisak

Pritisak koji je dostupan u sistemu kada pumpa radi.

Dozvoljeni radni pritisak

Maksimalna vrednost radnog pritiska dozvoljena za siguran rad pumpe i sistema.

Pritisak- fizička veličina koja karakterizira intenzitet normalnih (upravnih na površinu) sila kojima jedno tijelo djeluje na površinu drugog (na primjer, temelj zgrade na tlu, tekućina na stijenkama posude, plin u cilindar motora na klipu itd.). Ako su sile ravnomjerno raspoređene duž površine, onda pritisak R bilo kojem dijelu površine jednaka p = f/s, Gdje S- površina ovog dela, F- zbir sila primijenjenih okomito na njega. Uz neravnomjernu raspodjelu sila, ova jednakost određuje prosječan pritisak na datoj površini, a u granici, kako vrijednost teži S na nulu, je pritisak u datoj tački. Kada ujednačena distribucija sila, pritisak na svim tačkama površine je isti, a u slučaju neujednačenog pritiska menja se od tačke do tačke.

Za kontinuirani medij, slično se uvodi pojam tlaka u svakoj tački medija, koji igra važnu ulogu u mehanici tekućina i plinova. Pritisak u bilo kojoj tački fluida koji miruje je isti u svim smjerovima; ovo važi i za pokretnu tečnost ili gas, ako se mogu smatrati idealnim (bez trenja). U viskoznoj tečnosti, pritisak u datoj tački je srednji pritisak u tri međusobno okomita pravca.

Pritisak igra važnu ulogu u fizičkim, hemijskim, mehaničkim, biološkim i drugim pojavama.

Gubitak pritiska

Gubitak pritiska- smanjenje pritiska između ulaza i izlaza konstrukcijskog elementa. Takvi elementi uključuju cjevovode i fitinge. Gubici nastaju zbog turbulencije i trenja. Svaki cjevovod i armatura, ovisno o materijalu i stupnju hrapavosti površine, karakterizira vlastiti koeficijent gubitaka. Molimo kontaktirajte njihove proizvođače za relevantne informacije.

Jedinice pritiska

Pritisak je intenzivan fizička količina. Pritisak u SI sistemu se meri u paskalima; Koriste se i sljedeće jedinice:

Pritisak
		mm vode Art.	mmHg Art.		kg/cm 2		kg/m2	m vode Art.
1 mm vode Art.
1 mmHg Art.
1 bar