Přednáška 2. Tlaková ztráta ve vzduchovodech

Plán přednášek. Hmotnostní a objemové proudy vzduchu. Bernoulliho zákon. Tlaková ztráta v horizontálním a vertikálním vzduchovodu: koeficient hydraulického odporu, dynamický koeficient, Reynoldsovo číslo. Tlakové ztráty v ohybech, lokální odpory, pro zrychlení směsi prachu a vzduchu. Ztráta tlaku ve vysokotlaké síti. Výkon pneumatického dopravního systému.

2. Pneumatické parametry proudění vzduchu

2.1. Možnosti proud vzduchu

Působením ventilátoru se v potrubí vytváří proudění vzduchu. Důležité parametry proudění vzduchu jsou jeho rychlost, tlak, hustota, hmotnost a objemové průtoky vzduchu. Objemový průtok vzduchu Q m3/sa hmotnost M, kg/s, jsou vzájemně propojeny takto:

;
, (3)

Kde F– plocha průřezu potrubí, m2;

proti– rychlost proudění vzduchu v daném úseku, m/s;

ρ – hustota vzduchu, kg/m3.

Tlak v proudu vzduchu se rozlišuje na statický, dynamický a celkový.

Statický tlak R Svatý Je obvyklé označovat tlak pohybujících se částic vzduchu na sebe a na stěny potrubí. Statický tlak odráží potenciální energii proudu vzduchu v úseku potrubí, ve kterém je měřena.

Dynamický tlak proud vzduchu R ding, Pa, charakterizuje jeho kinetickou energii v úseku potrubí, kde se měří:

.

Celkový tlak průtok vzduchu určuje veškerou jeho energii a je roven součtu statických a dynamických tlaků naměřených ve stejném úseku potrubí, Pa:

R = R Svatý + R d .

Tlak lze měřit buď z absolutního vakua nebo relativně k atmosférickému tlaku. Pokud se tlak měří od nuly (absolutní vakuum), pak se nazývá absolutní R. Pokud se tlak měří vzhledem k atmosférickému tlaku, bude to relativní tlak N.

N = N Svatý + R d .

Atmosférický tlak se rovná rozdílu mezi celkovými tlaky absolutními a relativními

R bankomat = R – N.

Tlak vzduchu se měří v Pa (N/m2), mm vodního sloupce nebo mm rtuťového sloupce:

1 mm vody Umění. = 9,81 Pa; 1 mmHg Umění. = 133,322 Pa. Normální stav atmosférického vzduchu odpovídá následujícím podmínkám: tlak 101325 Pa (760 mm Hg) a teplota 273K.

Hustota vzduchu je hmotnost na jednotku objemu vzduchu. Podle Clayperonovy rovnice hustota čistého vzduchu při teplotě 20ºС

kg/m3.

Kde R– plynová konstanta, rovna 286,7 J/(kg  K) pro vzduch; T– teplota na Kelvinově stupnici.

Bernoulliho rovnice. Podle podmínky kontinuity proudění vzduchu je rychlost proudění vzduchu konstantní pro jakýkoli úsek potrubí. Pro sekce 1, 2 a 3 (obr. 6) lze tuto podmínku zapsat následovně:

;

Při změně tlaku vzduchu v rozsahu do 5000 Pa zůstává jeho hustota téměř konstantní. Kvůli tomuhle

;

Q 1 = Q 2 = Q 3.

Změna tlaku proudění vzduchu podél délky potrubí se řídí Bernoulliho zákonem. Pro oddíly 1, 2 můžeme psát

kde  R 1.2 – tlaková ztráta způsobená odporem proudění proti stěnám potrubí v oblasti mezi sekcemi 1 a 2, Pa.

Se zmenšením plochy průřezu 2 trubky se rychlost vzduchu v tomto úseku zvýší, takže objemový průtok zůstane nezměněn. Ale s přibývajícími proti 2 dynamický tlak proudu vzroste. Aby byla splněna rovnost (5), musí statický tlak klesnout přesně tak, jak roste dynamický tlak.

S rostoucí plochou průřezu dynamický tlak v průřezu klesá a statický tlak se zvyšuje přesně o stejnou hodnotu. Celkový tlak v sekci zůstane nezměněn.

2.2. Ztráta tlaku v horizontálním potrubí

Ztráta třecího tlaku proudění prachu a vzduchu v přímém vzduchovém potrubí, s přihlédnutím ke koncentraci směsi, je určeno Darcy-Weisbachovým vzorcem, Pa

, (6)

Kde l– délka přímého úseku potrubí, m;

 - koeficient hydraulického odporu (tření);

d

R ding– dynamický tlak, vypočítaný z průměrné rychlosti vzduchu a jeho hustoty, Pa;

NA– komplexní koeficient; pro tratě s častými zatáčkami NA= 1,4; pro rovné trasy s malým počtem zatáček
, Kde d– průměr potrubí, m;

NA tm– koeficient zohledňující druh přepravovaného materiálu, jehož hodnoty jsou uvedeny níže:

Součinitel hydraulického odporu  v inženýrských výpočtech je určen vzorcem A.D. Altshulya

, (7)

Kde NA uh– absolutní ekvivalentní drsnost povrchu, K e = (0,0001... 0,00015) m;

d– vnitřní průměr potrubí, m;

RE– Reynoldsovo číslo.

Reynoldsovo číslo pro vzduch

, (8)

Kde proti – průměrná rychlost vzduch v potrubí, m/s;

d– průměr potrubí, m;

 - hustota vzduchu, kg/m3;

 1 – koeficient dynamické viskozity, Ns/m 2 ;

Hodnota dynamického koeficientu viskozita pro vzduch se zjistí pomocí Millikanova vzorce, Ns/m2

 1 = 17,11845  10 -6 + 49,3443  10 -9 t, (9)

Kde t– teplota vzduchu, С.

Na t= 16 С  1 = 17,11845  10 -6 + 49,3443  10 -9 16 =17,910 -6.

2.3. Ztráta tlaku ve vertikálním potrubí

Ztráta tlaku při pohybu směsi vzduchu ve vertikálním potrubí, Pa:

, (10)

Kde  - hustota vzduchu,  = 1,2 kg/m3;

g = 9,81 m/s2;

h– výška zdvihu přepravovaného materiálu, m.

Při výpočtu aspiračních systémů, ve kterých je koncentrace směsi vzduchu  Hodnota  0,2 kg/kg  R pod brát v úvahu pouze tehdy  h 10 m pro šikmé potrubí  h = l sin, kde l– délka nakloněné části, m;  je úhel sklonu potrubí.

2.4. Ztráta tlaku v kohoutcích

Podle orientace vývodu (otočení vzduchovodu pod určitým úhlem) v prostoru se rozlišují dva typy vývodů: vertikální a horizontální.

Vertikální ohyby označují se počátečními písmeny slov, která odpovídají na otázky podle schématu: z kterého potrubí, kam a do kterého potrubí je směs vzduchu posílána. Rozlišují se tyto větve:

– G-VV – dopravovaný materiál se pohybuje z vodorovného úseku nahoru do svislého úseku potrubí;

– G-NV – totéž od vodorovného dolů do svislého řezu;

– VV-G – totéž od svislé až po vodorovnou;

– VN-G – totéž od svislé dolů k vodorovné.

Horizontální ohyby Existuje pouze jeden typ G-G.

V praxi technických výpočtů se tlaková ztráta ve vývodu sítě zjišťuje pomocí následujících vzorců.

Při hodnotách koncentrace spotřeby   0,2 kg/kg

Kde
- součet lokálních součinitelů odporu větví větve (tab. 3) at R/ d= 2, kde R– poloměr otáčení středové osy výstupu; d– průměr potrubí; dynamický tlak proudu vzduchu.

Při hodnotách   0,2 kg/kg

Kde
- součet podmíněných koeficientů zohledňujících tlakové ztráty rotací a zrychlením materiálu za výstupem.

Hodnoty  o konv zjištěné podle velikosti tabulek  T(Tabulka 4) s přihlédnutím ke koeficientu pro úhel natočení NA P

 o konv =  T NA P . (13)

Korekční faktory NA P bere se v závislosti na úhlu natočení ohybů :

NA P

Tabulka 3

Lokální koeficienty odporu větví  Ó na R/ d = 2

Návrh větve	Úhel natočení, 
Ohyby, ohýbané, lisované, svařované z 5 článků a 2 kelímků

Bernoulliho rovnice. Statický a dynamický tlak.

Ideal je nestlačitelný a nemá žádné vnitřní tření ani viskozitu; stacionární nebo ustálené proudění je proudění, při kterém se rychlosti částic tekutiny v každém bodě proudění v průběhu času nemění. Ustálené proudění je charakterizováno proudnicemi – pomyslnými liniemi, které se shodují s trajektoriemi částic. Část proudu tekutiny, ohraničená ze všech stran proudnicemi, tvoří proudnicovou trubici nebo proudnici. Zvolme proudovou trubici tak úzkou, že rychlosti částic V v libovolném jejím úseku S, kolmém k ose trubice, lze považovat za stejné v celém úseku. Potom objem kapaliny protékající kteroukoli částí trubice za jednotku času zůstává konstantní, protože pohyb částic v kapalině nastává pouze podél osy trubice: . Tento poměr se nazývá stav kontinuity proudu. Z toho vyplývá, že pro skutečnou kapalinu s ustáleným průtokem potrubím s proměnným průřezem zůstává množství Q kapaliny protékající za jednotku času kteroukoli částí potrubí konstantní (Q = const) a průměrné rychlosti proudění v různých úsecích potrubí trubky jsou nepřímo úměrné plochám těchto sekcí: atd.

Zvolme proudovou trubici v proudu ideální kapaliny a v ní dostatečně malý objem kapaliny o hmotnosti , který se při proudění kapaliny pohybuje z polohy A na pozici B.

Vzhledem k malému objemu můžeme předpokládat, že všechny částice kapaliny v něm jsou ve stejných podmínkách: v poloze A mají tlakovou rychlost a jsou ve výšce h 1 od nulové hladiny; těhotná V- podle toho . Průřezy proudové trubice jsou S1 a S2.

Tekutina pod tlakem má vnitřní potenciální energii (tlakovou energii), díky které může pracovat. Tato energie Wp měřeno součinem tlaku a objemu PROTI kapaliny: . V v tomto případě k pohybu kapalné hmoty dochází vlivem rozdílu tlakových sil v úsecích Si A S2. Hotová práce A r se rovná rozdílu tlakových potenciálních energií v bodech . Tato práce je vynaložena na práci na překonání působení gravitace a na změně kinetické energie hmoty

kapaliny:

Proto, Ap = Ah + AD

Přeskupením členů rovnice dostaneme

Ustanovení A a B jsou voleny libovolně, takže můžeme říci, že na kterémkoli místě podél aktuální trubky je stav zachován

vydělíme-li tuto rovnici číslem , dostaneme

Kde - hustota kapaliny.

Tak to je Bernoulliho rovnice. Všechny členy rovnice, jak je dobře vidět, mají rozměr tlaku a nazývají se: statistický: hydrostatický: - dynamický. Potom lze Bernoulliho rovnici formulovat takto:

pro stacionární proudění ideální tekutiny celkový tlak rovnající se součtu statické, hydrostatické a dynamické tlaky zůstávají konstantní v jakémkoli průřezu toku.

Pro vodorovnou proudovou trubici hydrostatický tlak zůstává konstantní a lze jej přiřadit na pravou stranu rovnice, která pak nabývá tvaru

Statistický tlak určuje potenciální energii kapaliny (tlaková energie), dynamický tlak určuje kinetickou energii.

Z této rovnice vyplývá závěr zvaný Bernoulliho pravidlo:

Statický tlak neviskózní tekutiny proudící vodorovným potrubím se zvyšuje tam, kde se její rychlost snižuje a naopak.

Viskozita kapaliny

Reologie je věda o deformaci a tekutosti hmoty. Reologií krve (hemoreologií) rozumíme studium biofyzikálních vlastností krve jako viskózní kapaliny. Ve skutečné kapalině působí mezi molekulami vzájemné přitažlivé síly, které způsobují vnitřní tření. Vnitřní tření například způsobuje odporovou sílu při míchání kapaliny, zpomalení rychlosti pádu těles do ní vržených a za určitých podmínek také laminární proudění.

Newton zjistil, že síla FB vnitřního tření mezi dvěma vrstvami kapaliny pohybujícími se různými rychlostmi závisí na povaze kapaliny a je přímo úměrná ploše S kontaktních vrstev a gradientu rychlosti. dv/dz mezi nimi F = Sdv/dz kde je koeficient úměrnosti, nazývaný koeficient viskozity nebo jednoduše viskozita tekutý a v závislosti na jeho povaze.

Platnost F B působí tangenciálně k povrchu kontaktních vrstev kapaliny a je nasměrován tak, že urychluje pohyb vrstvy pomaleji, zpomaluje rychleji se pohybující vrstvu.

Rychlostní gradient v tomto případě charakterizuje rychlost změny rychlosti mezi vrstvami kapaliny, tj. ve směru kolmém ke směru proudění kapaliny. Pro konečné hodnoty se rovná .

Jednotka viskozitního koeficientu v ,v systému GHS - , se tato jednotka nazývá viset(P). Vztah mezi nimi: .

V praxi se viskozita kapaliny vyznačuje relativní viskozita, což je chápáno jako poměr viskozitního koeficientu dané kapaliny k viskozitnímu koeficientu vody při stejné teplotě:

Většina kapalin (voda, nízká molekulová hmotnost organické sloučeniny, pravé roztoky, roztavené kovy a jejich soli) viskozitní koeficient závisí pouze na charakteru kapaliny a teplotě (s rostoucí teplotou viskozitní koeficient klesá). Takové kapaliny se nazývají Newtonovský.

U některých kapalin, převážně vysokomolekulárních (například roztoky polymerů) nebo představujících disperzní systémy (suspenze a emulze), závisí viskozitní koeficient také na režimu proudění - tlakovém a rychlostním gradientu. S jejich nárůstem klesá viskozita kapaliny v důsledku narušení vnitřní struktury toku kapaliny. Takové kapaliny se nazývají strukturně viskózní resp nenewtonské. Jejich viskozita se vyznačuje tzv podmíněný viskozitní koeficient, který odkazuje na jisté podmínky proudění tekutiny (tlak, rychlost).

Krev je suspenze vytvořených prvků v proteinovém roztoku – plazmě. Plazma - prakticky Newtonská tekutina. Vzhledem k tomu, že 93 % vytvořených prvků jsou červené krvinky, pak je ve zjednodušeném pohledu krev suspenzí červených krvinek ve fyziologickém roztoku. Proto, přísně vzato, krev by měla být klasifikována jako nenewtonská tekutina. Kromě toho, jak krev protéká cévami, je pozorována koncentrace vytvořených prvků v centrální části toku, kde se odpovídajícím způsobem zvyšuje viskozita. Protože ale viskozita krve není tak vysoká, jsou tyto jevy zanedbávány a její viskozitní koeficient je považován za konstantní hodnotu.

Normální relativní viskozita krve je 4,2-6. Za patologických podmínek se může snížit na 2-3 (s anémií) nebo zvýšit na 15-20 (s polycytemií), což ovlivňuje rychlost sedimentace erytrocytů (ESR). Změny viskozity krve jsou jedním z důvodů změn rychlosti sedimentace erytrocytů (ESR). Viskozita krve má diagnostickou hodnotu. Nějaký infekční choroby zvyšují viskozitu, zatímco jiné, jako je břišní tyfus a tuberkulóza, ji snižují.

Relativní viskozita krevního séra je normálně 1,64-1,69 a v patologii 1,5-2,0. Jako každá kapalina se viskozita krve zvyšuje s klesající teplotou. Při zvýšení tuhosti membrány erytrocytů, například při ateroskleróze, se zvyšuje i viskozita krve, což vede ke zvýšení zátěže srdce. Viskozita krve není stejná v širokých a úzkých cévách a vliv průměru cévy na viskozitu začíná být pociťován, když je lumen menší než 1 mm. V cévách tenčích než 0,5 mm se viskozita snižuje přímo úměrně se zkracováním průměru, protože v nich jsou červené krvinky uspořádány podél osy v řetězci jako had a jsou obklopeny vrstvou plazmy, která izoluje tzv. had“ z cévní stěny.

Topné systémy musí být testovány na tlakovou odolnost

Z tohoto článku se dozvíte, co je statický a dynamický tlak otopného systému, proč je potřeba a jak se liší. Zvažovány budou také důvody jeho nárůstu a poklesu a způsoby jejich odstranění. Navíc si povíme, jaký tlak zažívají různé systémy vytápění a metody pro toto ověření.

Druhy tlaku v topném systému

Existují dva typy:

• statistický;
• dynamický.

Jaký je statický tlak topného systému? To je to, co vzniká vlivem gravitace. Voda svou vlastní vahou tlačí na stěny systému silou úměrnou výšce, do které stoupá. Z 10 metrů se toto číslo rovná 1 atmosféře. Ve statistických systémech se nepoužívají průtoková dmychadla a chladicí kapalina cirkuluje potrubím a radiátory gravitací. Jedná se o otevřené systémy. Maximální tlak dovnitř otevřený systém topení je asi 1,5 atmosféry. V moderní konstrukce Takové metody se prakticky nepoužívají, a to ani při instalaci autonomních obvodů venkovské domy. To je způsobeno skutečností, že pro takové schéma cirkulace je nutné použít potrubí s velký průměr. Není to esteticky příjemné a drahé.

Dynamický tlak v topném systému lze nastavit

Dynamický tlak dovnitř uzavřený systém ohřev vzniká umělým zvýšením průtoku chladicí kapaliny pomocí elektrického čerpadla. Například pokud mluvíme o výškových budovách nebo velkých dálnicích. I když nyní i v soukromých domech se při instalaci vytápění používají čerpadla.

Důležité! Je to o o přetlaku bez zohlednění atmosférického tlaku.

Každý topný systém má svůj vlastní přípustný pevnostní limit. Jinými slovy, vydrží různé zatížení. Chcete-li zjistit, které pracovní tlak v uzavřeném topném systému je nutné ke statickému vytvářenému vodním sloupcem přidat dynamickou, čerpanou čerpadly. Pro řádný provoz systému, musí být údaje na tlakoměru stabilní. Tlakoměr - mechanické zařízení, který měří sílu, kterou se voda pohybuje v topném systému. Skládá se z pružiny, ukazatele a stupnice. Na klíčových místech jsou instalovány tlakoměry. Díky nim můžete zjistit, jaký je provozní tlak v topném systému, a také při diagnostice identifikovat závady v potrubí.

Tlak klesá

Pro kompenzaci rozdílů je do obvodu zabudováno další zařízení:

1. expanzní nádoba;
2. nouzový vypouštěcí ventil chladicí kapaliny;
3. větrací otvory.

Testování vzduchu - zkušební tlak topných systémů se zvýší na 1,5 baru, pak se sníží na 1 bar a nechá se pět minut. V tomto případě by ztráty neměly překročit 0,1 baru.

Testování vodou - tlak se zvýší minimálně na 2 bary. Možná víc. Závisí na provozním tlaku. Maximální provozní tlak topného systému je nutné vynásobit 1,5. Za pět minut by ztráty neměly překročit 0,2 baru.

Panel

Studená hydrostatická zkouška - 15 minut s tlakem 10 bar, ztráta ne větší než 0,1 bar. Testování za tepla – zvýšení teploty v okruhu na 60 stupňů po dobu sedmi hodin.

Zkouška vodou, čerpání 2,5 bar. Kromě toho jsou kontrolovány ohřívače vody (3-4 bar) a čerpací jednotky.

Topná síť

Přípustný tlak v topném systému se postupně zvyšuje na úroveň vyšší než pracovní tlak o 1,25, ale ne méně než 16 bar.

Na základě výsledků zkoušek je vypracován protokol, což je dokument potvrzující tvrzení v něm uvedená. výkonnostní charakteristiky. Patří mezi ně zejména pracovní tlak.

V proudící kapalině jsou statický tlak A dynamický tlak. Příčinou statického tlaku, stejně jako u stacionární tekutiny, je stlačování tekutiny. Statický tlak se projevuje tlakem na stěnu potrubí, kterým protéká kapalina.

Dynamický tlak je určen rychlostí proudění tekutiny. Abyste tento tlak detekovali, musíte tekutinu zpomalit a pak je to jako... statický tlak se projeví jako tlak.

Součet statického a dynamického tlaku se nazývá celkový tlak.

V kapalině v klidu je dynamický tlak nulový, tedy statický tlak je plný tlak a lze jej měřit jakýmkoliv tlakoměrem.

Měření tlaku v pohybující se tekutině představuje řadu obtíží. Faktem je, že manometr ponořený do pohybující se kapaliny mění rychlost pohybu kapaliny v místě, kde se nachází. V tomto případě se samozřejmě mění i velikost měřeného tlaku. Aby tlakoměr ponořený do kapaliny vůbec neměnil rychlost kapaliny, musí se pohybovat s kapalinou. Měření tlaku uvnitř kapaliny tímto způsobem je však krajně nepohodlné. Této obtíži se lze vyhnout tím, že trubice připojená k manometru má proudnicový tvar, ve kterém téměř nemění rychlost pohybu kapaliny. V praxi se k měření tlaků uvnitř pohybující se kapaliny nebo plynu používají úzké manometrické trubice.

Statický tlak se měří pomocí tlakové trubice, jejíž rovina otvoru je rovnoběžná s průtokovými potrubími. Pokud je kapalina v potrubí pod tlakem, pak v tlakové trubici kapalina vystoupá do určité výšky odpovídající statickému tlaku v toto místo potrubí.

Celkový tlak se měří trubicí, jejíž rovina otvorů je kolmá k průtokovým liniím. Toto zařízení se nazývá pitotova trubice. Jakmile kapalina vstoupí do otvoru v pitotově trubici, zastaví se. Výška sloupce kapaliny ( h plný) v tlakové trubici bude odpovídat celkovému tlaku kapaliny v daném bodě potrubí.

V budoucnu nás bude zajímat pouze statický tlak, kterému budeme zjednodušeně říkat tlak uvnitř pohybující se kapaliny nebo plynu.?

Pokud změříte statický tlak v pohybující se tekutině v různých částech potrubí různého průřezu, ukáže se, že v úzké části potrubí je menší než v jeho široké části.

Ale průtoky tekutiny jsou nepřímo úměrné průřezovým plochám potrubí; proto tlak v pohybující se tekutině závisí na rychlosti jejího proudění.

Místa, kde se tekutina pohybuje rychleji (úzké potrubí), mají nižší tlak než místa, kde se tekutina pohybuje pomaleji (široká potrubí).

Tuto skutečnost lze vysvětlit na základě obecné zákony mechanika.

Předpokládejme, že kapalina přechází ze široké části trubice do úzké. V tomto případě částice kapaliny zvyšují rychlost, tj. pohybují se se zrychlením ve směru pohybu. Při zanedbání tření, na základě druhého Newtonova zákona, lze tvrdit, že výslednice sil působících na každou částici kapaliny je také směrována ve směru pohybu kapaliny. Ale tato výsledná síla je vytvářena tlakovými silami, které působí na každou danou částici z okolních částic tekutiny, a je směrována dopředu, ve směru pohybu tekutiny. To znamená, že na částici působí větší tlak zezadu než zepředu. V důsledku toho, jak ukazuje zkušenost, je tlak v široké části trubky větší než v úzké části.

Pokud kapalina proudí z úzké do široké části trubice, pak jsou v tomto případě samozřejmě částice kapaliny zpomaleny. Výsledné síly působící na každou částici kapaliny z částic, které ji obklopují, jsou směrovány ve směru opačném k pohybu. Tato výslednice je určena rozdílem tlaků v úzkých a širokých kanálech. V důsledku toho se částice kapaliny, pohybující se z úzké do široké části trubice, pohybuje z míst s nižším tlakem do míst s vyšším tlakem.

Takže během stacionárního pohybu v místech, kde se kanály zužují, se tlak tekutiny snižuje a v místech, kde se roztahují, se zvyšuje.

Rychlosti proudění tekutiny jsou obvykle reprezentovány hustotou proudových čar. Proto v těch částech stacionárního proudění tekutiny, kde je tlak nižší, by měly být proudnice umístěny hustěji a naopak tam, kde je tlak větší, by měly být proudnice umístěny méně často. Totéž platí pro obraz proudění plynu.

Druhy tlaku

Statický tlak

Statický tlak je tlak stacionární tekutiny. Statický tlak = hladina nad odpovídajícím měřicím bodem + počáteční tlak v expanzní nádobě.

Dynamický tlak

Dynamický tlak je tlak pohybujícího se proudu tekutiny.

Výtlačný tlak čerpadla

Pracovní tlak

Tlak dostupný v systému, když čerpadlo běží.

Přípustný provozní tlak

Maximální hodnota provozního tlaku povolená pro bezpečný provoz čerpadla a systému.

Tlak- fyzikální veličina, která charakterizuje intenzitu normálových (kolmých k hladině) sil, jimiž jedno těleso působí na povrch druhého (například založení stavby na zemi, kapalina na stěnách nádoby, plyn v válec motoru na pístu atd.). Pokud jsou síly rozloženy rovnoměrně po povrchu, pak Tlak R kterákoli část povrchu je stejná p = f/s, Kde S- oblast této části, F- součet sil působících kolmo na něj. Při nerovnoměrném rozložení sil tato rovnost určuje průměrný tlak na danou oblast a v limitu, jak se hodnota blíží S na nulu, je tlak v daném bodě. Když rovnoměrné rozložení sil je tlak ve všech bodech povrchu stejný a v případě nerovnoměrného tlaku se bod od bodu mění.

Pro spojité médium je obdobně zaveden pojem tlak v každém bodě média, který hraje důležitou roli v mechanice kapalin a plynů. Tlak v kterémkoli bodě kapaliny v klidu je stejný ve všech směrech; to platí také pro pohybující se kapalinu nebo plyn, pokud je lze považovat za ideální (bez tření). Ve viskózní kapalině je tlak v daném bodě průměrný tlak ve třech vzájemně kolmých směrech.

Tlak hraje důležitou roli ve fyzikálních, chemických, mechanických, biologických a dalších jevech.

Ztráta tlaku

Ztráta tlaku- snížení tlaku mezi vstupem a výstupem konstrukčního prvku. Mezi takové prvky patří potrubí a armatury. Ke ztrátám dochází v důsledku turbulence a tření. Každé potrubí a tvarovky se v závislosti na materiálu a stupni drsnosti povrchu vyznačují vlastním ztrátovým koeficientem. Pro relevantní informace kontaktujte jejich výrobce.

Tlakové jednotky

Tlak je intenzivní Fyzické množství. Tlak v soustavě SI se měří v pascalech; Používají se také následující jednotky:

Tlak
		mm vody Umění.	mmHg Umění.		kg/cm2		kg/m2	m vody Umění.
1 mm vody Umění.
1 mmHg Umění.
1 bar