Bemærkninger: 1. Lydstyrkekontrol - i den maksimale lydstyrkeposition; tonekontroller - træk lave og høje frekvenser af.
2. Områdekontakt - i position "CB".
3. Lydgeneratoren er forbundet til ben 27 på IF-LF-kortet, og udgangsvoltmeteret er forbundet til pin 30 på kortet "" på begge enheder er forbundet til klinge 2 på stik Ш ("båndoptager").
At tjekke frekvensrespons ULF-frekvensen på lydgeneratoren er indstillet til 1000 Hz. Lydstyrkekontrollen ved ULF-udgangen indstiller spændingen til 0,56 V ("Spidola"), 1,1 V ("VEF-12", "VEF-201", "VEF-202"), og så ændres positionen af RG'en ikke. . Indgangsspændingen (mx) bør ikke overstige 12 mV ("Spidola"), 10 mV ("VEF-12", "VEF-201", "VEF-202"). Derefter tilføres et signal med en frekvens på først 200 Hz og derefter 4000 Hz (afspilningsbånd) til ULF-indgangen, og i begge tilfælde indstilles spændingen u2t af udgangsregulatoren på MG, hvilket svarer til en udgangsspænding på 0,56 V (1,1 V). Ujævnheden af frekvensgang N bestemmes ud fra forholdet N = 20 lg (u2/u1) og bør ikke overstige de i tabel angivne standarder. 2. Korrektion af frekvensgang kan udføres ved at vælge kapacitansen af kondensatoren C78 (Spidola), C73 (VEF-12, VEF-201, VEF-202).
Ris. 70. Blokdiagram måling af indgangsimpedansen for ULF-modtagere
1,2 - ULF input; Hin - modstand mellem punkt 1 og 2
Nogle gange er det nyttigt at kende indgangsimpedansen for en lavfrekvent forstærker. Til dette er et kredsløb samlet i overensstemmelse med fig. 70.
Lydstyrkekontrollen er indstillet til den maksimale lydstyrkeposition. Fra SG tilføres et signal med en frekvens på 1000 Hz til bunden af den første transistor af lavfrekvensforstærkeren gennem en modstand R1 (2 - 3 kohm) med en sådan værdi, at udgangsspændingen er 0,56 V (" Spidola") og 1,1 V ("VEF-12", "VEF-201", "VEF-202"). I dette tilfælde vil lampevoltmeteret (LV1) ved udgangen af SG vise spændingsværdien ut og LV2 - u2 (VLF input). Ved at kende værdien af R1 og spændingerne u2 og u1 kan du beregne indgangsmodstanden for forstærkeren (RBX) ved hjælp af formlen:
Rinput= u2 R1/uR1 = u2/(u1-u2) R1,
hvor uR1 == u1 - u2.
Værdien af modstand R1 er valgt, så den er 2 og 2.
Hvis der ved ULF-udgangen kan opnås en spænding svarende til den nominelle udgangseffekt ved meget lave indgangsspændinger, så vil dette indikere, at forstærkeren er tæt på selvmagnetisering. Årsagerne til dette fænomen kan være positiv feedback i stedet for negativ, et åbent kredsløb feedback eller forkert ledningsføring af de matchende (output) transformatorledninger. Denne tilstand er karakteriseret ved en meget høj ikke-lineær forvrængningskoefficient og stor ujævn frekvensgang.
Når du har gennemført ULF-justeringen, skal du tænde for forsyningsspændingen og kontrollere ved øret, hvordan lavfrekvente forstærker fungerer i alle positioner af lydstyrkekontrollen. Ved positionen af RG, svarende til minimumsvolumen, bør der ikke være noget signal ved modtagerens udgang, og ved maksimal lydstyrke og et ULF-signal fra RG med en frekvens på 1000 Hz og en værdi på 15 - 25 mV tilføres indgangen, skal udgangsspændingens form være uforvrænget og uden knæk, lysende skarpe punkter osv.
Ris. 2. Ledningsdiagram for IF-LF-kortet til radiomodtagerne "Spidola", "VEF-Spidola" og "VEF-Spidola-10"ModstandR42 monteret på foliesiden
Ris. 6. Ledningsdiagram for IF-LF-kortet på VEF-12, VEF-201 og VEF-202 radiomodtagere
ModstandeR10, R22 ogR47 monteret på foliesiden
Ris. 10. Ledningsdiagrammer for 25 m rækkevidde - P1
31 m - P2, 41 m - PZ, 49 m - P4 (a), - 50 - 75 g - P5 (b); SV - P6(v) og DV - P7(g) radiomodtager "Ocean" På båndene på 25 m (P1) og 31 m (P2) rækkevidde er der ingen choker (Dr), dens tilslutningspunkter er kortsluttet med en jumper
Ris. 11. Ledningsdiagram over VHF-radiomodtagerens kort "Ocean"
Ris. 12. Ledningsdiagram over HF-IF-kortet på Ocean radiomodtageren
Diagrammet viser ikke skærmbillederne på transistorerne T3, T4, T5, T8 og T9 og positionen af de bevægelige knive på kontakten B1. Punkt 20 og 21 på brættet er forbundet med en jumper
Ris. 13. Ledningsdiagram for ULF-radiomodtagerkortet "Ocean"
Ris. 15. Ledningsdiagrammer af strimler for områderne 2o m - P1, 31 m - P2, Im - PZ, 49 m - - P4(a); 50 - 75 m - 115(6) radiomodtager "Ocean-203"
På 25 m båndstænger (III) og 31 l (P2) mangler gashåndtaget (Dr), dets tilslutningspunkter er kortsluttet med en jumper
Ris. 16. Ledningsdiagram over kortet til VHF-radiomodtageren "Ocean-203"
Ris. 1.35 Fig. 1.36 Fig. 1.37 Dette afslutter den første fase af løsningen af problemet. Andet trin Lad os vende tilbage til diagrammet (fig. 1.31) og for nemheds skyld tegne det igen (fig. 1.38). Når den drives fra en enkelt energikilde, er det let at angive strømretningerne i hver modstand (fig. 1.38). anden og tredje strøm: I = I2 +I 3. I denne lighed er strømmen af den tredje modstand ukendt, som bestemmes som følger: I3 = I − I 2 = 6 − 2 = 4 A. Værdien af den tredje modstand er givet, og strømmen i den findes. Spændingen over denne modstand er derfor let at beregne: U 3 = I 3 R3 = 4 ⋅ 9 = 36 V. 41 Spændingen over den fjerde modstand U4 er mindre end spændingen af den anden modstand med mængden af spænding påført til den tredje modstand. Derfor er U4 = U2 – U3 = 84 – 36 = 48 V. Med andre ord er spændingen af den fjerde modstand mindre end kildespændingen med spændingen af den første og tredje modstand: U 4 = U − (U1 + U) 3) = 120 − (36 + 36) = 48 V. Ved hjælp af Ohms lov finder vi strømmen af den fjerde modstand: U 4 48 I4 = = =1 A. R4 48 Lad os anvende Kirchhoffs første lov for punkt a eller b. For punkt a I1 = I 2+ I 4 + I 5, for punkt ved I3 = I 4 + I5. modstand. Så U 6 = U 7 = U 4 − U 5 = 48 − 18 = 30 V, eller U 6 = U − (U1 + U 5 + U 3) = 120 − (36 − 18 + 36) = 30 V. Løsning Problemer af den første type forårsager ikke vanskeligheder, uanset hvor kompleks den foreslåede ordning kan virke. Ved at bruge den overvejede løsningsmetode kan du finde de nødvendige mængder uden større besvær. 1.2.34. Anden type problem Problemer af den anden type, hvor enten kildespændingen eller enhver modstand inde i kredsløbet er ukendt, er vanskeligere problemer i den forstand, at det er umuligt på forhånd at angive måden at løse dem på for enhver tilstand, baseret på kun på de løsningsteknikker, som er diskuteret ovenfor. forbrugere for at anvende denne viden i analysen af processer, der forekommer i elektriske kredsløb. Du kan kende lovens ordlyd, du kan liste kredsløbets egenskaber for en eller anden metode til at forbinde forbrugere. Men hvis du ikke forstår de processer, der forekommer i kredsløb, når nogen parametre ændrer sig, så kan vi antage, at lovene ikke er blevet lært, og kredsløbets egenskaber ikke er forstået. Tjek, i hvilket omfang 43 love er blevet mestret DC og egenskaberne af kredsløbet med forskellige forbindelser af forbrugere, meget nemt. I fig. 1,40 vist elektrisk diagram med fem modstande. Hvis en elev (kadet) korrekt forklarer, hvad der sker med strømmene i hver modstand, når en (enhver) af disse modstande falder eller øges, uden at foretage nogen beregninger, så kan vi roligt antage, at denne elev (kadet) er god, kender lovene for jævnstrøm. Selvfølgelig skal han give denne forklaring for ethvert diagram, og ikke kun for billedet. 1,40 kone i fig. 1,40. Med dette diagram som eksempel vil vi vise, hvordan det er mest hensigtsmæssigt at udføre en sådan analyse. fald i kæden. I overensstemmelse hermed, når enhver af kredsløbsmodstandene stiger, stiger kredsløbets samlede modstand. I dette tilfælde, når modstanden R4 falder, falder den samlede modstand af kredsløbet, som et resultat af hvilket den samlede strøm (dette vil være strømmen af den første modstand I1) vil stige. En stigning i strøm I1 forårsager en stigning i spændingen ved den første modstand (U1 = I1R1) og et fald i spændingerne U2 og U3,4,5, da U2 = U – U1. Et fald i spændingen U2 vil blive ledsaget af et fald i strøm I2. Strømmen I 3 vil stige, da I 3 = I1 − I 2. Som et resultat af at øge strømmen I3, vil spændingen U3 = I3R3 stige, og spændingen U4 = U5 vil falde, da U4 = U2 – U3. Samtidig faldt U2 og U3 steg. Du kan også ræsonnere sådan her: U4 = U – (U1 + U3). den algebraiske sum af EMF er lig med den algebraiske sum af spændingsfaldene over modstandene inkluderet i dette kredsløb. Når de sammensætter ligninger efter Kirchhoffs anden lov, går de rundt om den valgte kontur i en vilkårlig retning. EMF og spændingsfald betragtes som positive (sat ind i ligningen med et +-tegn), hvis retningerne af EMF og de tilsvarende strømme falder sammen med retningen for at omgå kredsløbet; EMF og spændingsfald betragtes som negative, hvis retningerne af EMF og strømme i de tilsvarende modstande er modsatte af retningen for at omgå kredsløbet. Ethvert komplekst kredsløb med et hvilket som helst antal strømforsyninger kan beregnes ved hjælp af Kirchhoffs love. Når man løser sådanne problemer, sætter man vilkårligt retningen af strømme i grenene og sammensætter lige så mange ligninger, som der er ukendte størrelser (strømme, modstand eller emf), idet man anvender Kirchhoffs første lov for individuelle forgreningspunkter og Kirchhoffs anden lov for individuelle interne kredsløb. Vi vil antage, at strømmen langs denne gren løber fra højre mod venstre, og vi vil betegne den med I2. Men U, ifølge betingelsen, forblev uændret, og U1 og U3 steg. Som et resultat af U kan vi drage følgende konklusion: spændingerne U4 og U5 faldt, hvorved strømmen I 5 = 5 R5 faldt, da R5 ikke ændrede sig. Strømmen I 4 = I 3 − I 5 steg, fordi I3 steg og I5 faldt. 1.2.36. Kirchhoffs anden lov Denne lov anvendes normalt ved beregning af elektriske kredsløb med flere strømkilder. For kredsløbet vist i fig. 1.41, kan spændingen mellem punkterne a og b udtrykkes ved følgende ligninger: Uav = E1 − I1R1, Uav = E2 − I 2 R2, Uav = I 3 R3. Ris. 1.41 Fra disse ligninger er det tydeligt, at deres højre sider er lig med hinanden, dvs. E1 − I1R1 = E2 − I1R1 = E2 − I 2 R2 , (1) hvoraf 44 E1 − E2 = I1R1 − I 2 R2 . Følgelig vil vi have: E1 = I1R1 + I 3 R3, E1 = I1R1 + I 3 R3, (2) E2 − I 2 R2 = I 3 R3, E2 = I 2 R2 + I 3 R3. (3) Ligning 1-3 udtrykker Kirchhoffs anden lov, som lyder som følger: i enhver lukket sløjfe ladning Q har et potentiale i punkt b lig med 4 V. Hvad vil potentialet i punkt b være lig, hvis: a) vi i punkt c placerer en ladning lig med ladning Q og med samme fortegn; 48 22. Kondensatorer tilsluttes i henhold til det viste diagram. I dette tilfælde er C1 = C3 = C5 = C6 = 4 µF, og C2 = C4 = 2 µF. Spændingen over den femte kondensator (U5) er 50 V. Hvad er kildespændingen? elektriske kredsløb energi? Svar: 1) ved modstand R1;
2) ved modstand R2; 3) ved modstand R3. 32. Lamper er designet til samme spænding. Hvilken vil give mere lys?
Svar: 1) lampe nr. 1;
2) lampe nr. 2;
3) lampe nr. 3. 33. Hvad sker der med strømmen i forbruger R2, hvis forbruger R4 afbrydes?
Svar: 1) vil stige;
2) vil falde;
3) vil ikke ændre sig.
34. Hvad sker der med belastningen på generatoren, hvis modstanden R2 øges?
Det er let at kontrollere, at i dette eksempel, ved at sætte kapacitansen lig med 40 picofarads (dette er kapacitansen af piezo-lighterens piezoelektriske elementer), opnår vi, at spændingen ved en kraft på 1N vil være lig med 6V. Hvis vi handler med en kraft på 1000N, får vi 6 kV.
2. Hvad er udladningseffekten af det piezoelektriske element? Det er ekstremt svært at lave en nøjagtig beregning, og det giver ingen mening, men det er interessant at estimere størrelsesordenen. Gniststrømmens effekt er kvadratet af spændingen divideret med modstanden af udladningsgabet. Spændingen ændrer sig selvfølgelig i løbet af udladningens levetid fra 3000 volt til næsten nul... Lad os derfor tage gennemsnitsværdien på 1500 volt Men hvad er modstanden af udladningsgabet? Vi vil groft estimere det til 1 ohm, da det er blevet bemærket, at en forøgelse af den nuværende blymodstand til 1 ohm reducerer gnistens lysstyrke. Lad os nu lave beregningen.
P =U *U /R =1500*1500/1=2250000 watt=2,25 megawatt
3. Hvad er energien brugt på gnistudladningen? Dette er energien i det piezoelektriske elements elektriske felt. Lad os beregne det ved hjælp af formlen:
W =CU *U/2 i Joule;
Vi ved, at kapacitansen C er 40 pF, og spændingen U ved begyndelsen af sammenbruddet er 3000 volt. Vi beregner energien W=40*10^(-12)*3000*3000/2=180*10^(-6)=18 0 mikro Joule.
Lad os beregne det samme for 1500 volt, den gennemsnitlige nedbrydningsspænding. Det er lig med 45 mikrojoule.
Lad os bestemme den tid, hvor udledningen vil ske:
T =2*R *C =2*1 Ohm*40 pF=80 picosekunder,
Ved at dividere strømmens arbejde med den tid, den løber, får vi følgende effektværdi:
P =W /T =180 mikrojoule/80 picosekunder=2250 kilowatt.
4. Hvad er effektiviteten af en lighters piezoelektriske generator?
Kraften varierer lineært fra 0 til 500 Newton. Det er nemt at måle ved hjælp af en husstandsstålgård. I beregningen skal du tage gennemsnitsværdien (250N). Ved at gange 250N med 0,002 m får vi 0,05 J. Så vil virkningsgraden være lig med 0,03 %. Spørgsmålet opstår: Hvorfor er den så lille?
5. Lad os beregne den aktuelle styrke.
I =g /T ;g =C *U ;I =C *U /T =40 picofarads * 3000 volt / 80 picosekunder = 1500 Ampere.
Dette er en ret stejl front, og ifølge alle love neutraliserer de den lokale spænding af krystallen i det øjeblik, hvor en ioniseret gaskanal dannes, gennem hvilken ladninger strømmer. Den elektriske modstand af fødekanalen er en størrelsesorden lavere end modstanden af kobber, derfor vil der ikke være en stor tykkelse af ioniseret gas. Tykkelsen af streameren er mikron, og mængden af ioniseret gas er minimal.
Induktansen af streamer-gabet er ikke kendt, men det er ikke vigtigt, det er minimalt, og praktisk talt vil vi acceptere det som en konstant, ikke-differentierbar størrelse.
Så energien magnetisk felt W =L *I *I /2, over et interval på 80 picosekunder vil stige 2,25 millioner gange, da vores strøm løber i en firkant.
Sådan en smuk gnist)
Den bruger mindre end 1/10000 af strømmen på ionisering, og resten omdannes til magnetisk feltenergi.
Kan alle huske knallerten kørende under ruden uden gnistbeskyttelse?
Når hverken fjernsynet eller radioen virker)))))))
Intet forsvinder sporløst. Vi ved bare ikke, hvordan vi skal bruge krystallens energi til fuld kraft, så vi opvarmer vores grydeovne med pengesedler resten af vores voksne liv.